Quantification semi-classique

Article détaillé : Physique semi-classique.

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En physique, la quantification semi-classique est une procédure simplifiée permettant de quantifier — dans le cadre de la théorie des quanta — un système physique à partir de ses ingrédients classiques, notamment ses trajectoires. Michael Berry utilise à ce propos la formulation imagée : « mettre de la chair quantique sur un squelette classique ». Cette procédure simplifiée, qui n'utilise pas l'appareil mathématique complet de la mécanique quantique, est supposée valide dans le régime semi-classique.

La plus ancienne de ces procédures, concernant la quantification de l'atome d'hydrogène, est due à Bohr (1913), donnant lieu au célèbre « modèle de Bohr » à orbites circulaires. Cette procédure fut étendue par Sommerfeld afin d'inclure les orbites elliptiques.

Quantification EBK d'un système intégrable[modifier | modifier le code]

En 1917, Einstein généralisa à tout système intégrable conservatif la procédure de Bohr-Sommerfeld. La méthode générale d'Einstein fut précisée par Brillouin, puis Keller, donnant lieu à la quantification EBK (en).

Pour un système intégrable conservatif à N degrés de liberté, il existe en effet N variables d'action qui sont toutes des constantes du mouvement. Ainsi, la dynamique classique d'un système intégrable est elle restreinte à un tore invariant à N dimensions dans l'espace des phases, caractérisé par la valeurs des N actions.

La quantification EBK consiste à n'autoriser que des actions multiples entier (à une constante près) du quantum d'action ; si $C_{i}$ est un contour fermé sur le tore invariant, on pose :

$\int _{C_{i}}{\vec {p}}\cdot {\vec {dq}}\ =\ \left(n\ +\ {\frac {\alpha _{i}}{4}}\right)\ 2\pi \hbar \ ,\quad n\ =\ 1,2,\dots$

Les entiers positifs $\alpha _{i}$ sont des indices de Maslov.

Quantification d'un système non intégrable[modifier | modifier le code]

La méthode EBK ne s'applique que pour de systèmes intégrables. Lorsque le système n'est pas intégrable, a fortiori lorsque le système est chaotique, une procédure de quantification semi-classique de l'énergie du système est fournie par la formule des traces de Gutzwiller.

Voir aussi[modifier | modifier le code]

Article connexe[modifier | modifier le code]

Physique semi-classique

Géométrie spectrale

Bibliographie[modifier | modifier le code]

Vulgarisation[modifier | modifier le code]

(en) Lorenzo J. Curtis et David G. Ellis, « Use of the Einstein–Brillouin–Keller action quantization », American Journal of Physics, vol. 72, n^o 12, 2004, p. 1521-1523 [lire en ligne].

Ouvrages de référence[modifier | modifier le code]

(en) Martin C. Gutzwiller, Chaos in Classical and Quantum Mechanics, Springer-Verlag, 1990 (ISBN 0-387-97173-4).
V. P. Maslov (de), Théorie des perturbations et méthodes asymptotiques, Dunod, 1972.

Articles historiques[modifier | modifier le code]

(de) Albert Einstein, « Zum Quantensatz von Sommerfeld und Epstein », Verh. Deutsch. Phys. Ges., vol. 19, 1917, p. 82-92. Reproduit dans : The Collected Papers of Albert Einstein, vol. 6, A. Engel (trad.), Princeton University Press, 1997, p. 434.
(en) Joseph B. Keller, « Corrected Bohr-Sommerfeld Quantum Conditions for Nonseparable Systems », Ann. Phys., vol. 4, n^o 2,‎ 1958, p. 180-188 (lire en ligne).
(en) Joseph B. Keller et S. I. Rubinow, « Asymptotic Solution of Eigenvalue Problems », Ann. Phys., vol. 9, n^o 1,‎ 1960, p. 24-75 (DOI 10.1016/0003-4916(60)90061-0).
(en) Martin C. Gutzwiller, « Periodic orbits and classical quantization condition », J. Math. Phys., vol. 12,‎ 1971, p. 343.