Nombre d'Euler

Les nombres d'Euler E_n forment une suite d'entiers naturels définis par le développement en série de Taylor suivant :

${\frac {1}{\cos x}}=\sum _{n=0}^{\infty }E_{n}{\frac {x^{2n}}{(2n)!}}$

On les appelle aussi parfois les nombres sécants, voir la suite A000364 de l'OEIS.

Premiers nombres d'Euler

Les premières valeurs sont :

$E_{0}=$ 1

$E_{1}=$ 1

$E_{2}=$ 5

$E_{3}=$ 61

$E_{4}=$ 1 385

$E_{5}=$ 50 521

$E_{6}=$ 2 702 765

$E_{7}=$ 199 360 981

$E_{8}=$ 19 391 512 145

$E_{9}=$ 2 404 879 675 441

Les nombres d'Euler apparaissent dans le développement en série de Taylor de la fonction sécante :

$\sec x={\frac {1}{\cos x}}=1+E_{1}{\frac {x^{2}}{2!}}+E_{2}{\frac {x^{4}}{4!}}+E_{3}{\frac {x^{6}}{6!}}+\dots$

et, dans la version alternée de la série, dans celui de la fonction sécante hyperbolique :

${\frac {1}{\cosh x}}=1-E_{1}{\frac {x^{2}}{2!}}+E_{2}{\frac {x^{4}}{4!}}-E_{3}{\frac {x^{6}}{6!}}+\dots$.

Ils apparaissent aussi en combinatoire comme nombres de configurations zig-zag de taille paire : $E_{n}=A_{2n}$. Une configuration zig-zag de taille $n$ est une liste de $n$ nombres réels z₁,..., z_n tels que

$z_{1}>z_{2}<z_{3}>z_{4}\dots$

Deux configurations sont considérées comme identiques si les positions relatives de tous les nombres $z_{k}$ sont les mêmes.

Les polynômes d'Euler sont construits avec les nombres d'Euler à partir de cette fonction génératrice.

Formules explicites

Sommations

Une formule explicite pour les nombres d'Euler est ^{[réf. souhaitée]} :

$E_{n}=(-1)^{n}\mathrm {i} \sum _{k=1}^{2n+1}\sum _{j=0}^{k}{k \choose j}{\frac {(-1)^{j}(k-2j)^{2n+1}}{2^{k}\mathrm {i} ^{k}k}}$

où i est le nombre complexe tel que i² = −1.

Sommes sur les partitions

Le nombre $E_{n}$ s'exprime comme somme sur les partitions paires de $2n$:

$E_{n}=(-1)^{n}(2n)!\sum _{0\leq k_{1},\ldots ,k_{n}\leq n}~\left({\begin{array}{c}K\\k_{1},\ldots ,k_{n}\end{array}}\right)\delta _{n,\sum mk_{m}}\left({\frac {-1~}{2!}}\right)^{k_{1}}\left({\frac {-1~}{4!}}\right)^{k_{2}}\cdots \left({\frac {-1~}{(2n)!}}\right)^{k_{n}},$

et aussi comme somme sur les partitions impaires de $2n-1$ :

$E_{n}=-(2n-1)!\sum _{0\leq k_{1},\ldots ,k_{n}\leq 2n-1}\left({\begin{array}{c}K\\k_{1},\ldots ,k_{n}\end{array}}\right)\delta _{2n-1,\sum (2m-1)k_{m}}\left({\frac {-1~}{1!}}\right)^{k_{1}}\left({\frac {1}{3!}}\right)^{k_{2}}\cdots \left({\frac {(-1)^{n}}{(2n-1)!}}\right)^{k_{n}},$

où, dans les deux cas, $K=k_{1}+\cdots +k_{n}$ et

$\left({\begin{array}{c}K\\k_{1},\ldots ,k_{n}\end{array}}\right)\equiv {\frac {K!}{k_{1}!\cdots k_{n}!}}$

est un coefficient multinomial. La notation du delta de Kronecker dans ces formules restreint la somme aux $k_{i}$ tels que $2k_{1}+4k_{2}+\cdots +2nk_{n}=2n$ et $k_{1}+3k_{2}+\cdots +(2n-1)k_{n}=2n-1$, respectivement.

Par exemple,

${\begin{aligned}E_{5}&=-10!\left(-{\frac {1}{10!}}+{\frac {2}{2!8!}}+{\frac {2}{4!6!}}-{\frac {3}{2!^{2}6!}}-{\frac {3}{2!4!^{2}}}+{\frac {4}{2!^{3}4!}}-{\frac {1}{2!^{5}}}\right)\\&=-9!\left(-{\frac {1}{9!}}+{\frac {3}{1!^{2}7!}}+{\frac {6}{1!3!5!}}+{\frac {1}{3!^{3}}}-{\frac {5}{1!^{4}5!}}-{\frac {10}{1!^{3}3!^{2}}}+{\frac {7}{1!^{6}3!}}-{\frac {1}{1!^{9}}}\right)\\&=50\,521.\end{aligned}}$

Avec un déterminant

$E_{n}$ est aussi donné par le déterminant^{[réf. souhaitée]} :

${\begin{aligned}E_{n}&=(2n)!~{\begin{vmatrix}{\frac {1}{2!}}&1&~&~&~\\{\frac {1}{4!}}&{\frac {1}{2!}}&1&~&~\\\vdots &~&\ddots ~~&\ddots ~~&~\\{\frac {1}{(2n-2)!}}&{\frac {1}{(2n-4)!}}&~&{\frac {1}{2!}}&1\\{\frac {1}{(2n)!}}&{\frac {1}{(2n-2)!}}&\cdots &{\frac {1}{4!}}&{\frac {1}{2!}}\end{vmatrix}}.\end{aligned}}$

Voir aussi

• Transformation du boustrophédon, permettant de calculer les nombres d’Euler.
• Permutation alternée

Notes et références

(en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Euler number » (voir la liste des auteurs).